Ця робота розпочалася 1975 р., під час виконання дипломного проекту у Московському інституті електронної техніки. Тоді мені хотілося створити активний плівковий елемент на гарячих електронах. Але коли дізнався про гіпотезу Гінзбурга - Кіржниця запропонованої в 1963 р., зрозумів, що ті сандвічі, які мені доводилося створювати, якраз відповідають вимогам цієї гіпотези.

У 1957р. Бардін-Купер-Шриффер створили теорію надпровідності, де основна роль у явищі надпровідності відводилася утворенню спарених електронів, через взаємодію з фононами та критична температура переходу металу у стан надпровідності визначається деякою характерною температурою фононів. Ця характерна температура приблизно дорівнює дебаївській температурі фононів, і критична температура переходу металу в надпровідний стан визначається за формулою:

де g постійна, пропорційна силі тяжіння між електронами. Оскільки дебаївська температура фононів не може перевищувати кілька сотень градусів, то груба оцінка фононного механізму надпровідності в той час показувала, що критична температура фононного механізму не може перевищувати 25°К. типу. Так як дебаївська температура екситонів може становити тисячі і навіть десятки тисяч градусів, то грубі теоретичні розрахунки показували, що критична температура екситонного механізму переходу металу в надпровідний стан може досягати 300 ° К. і більше, що відповідає кімнатній температурі і вище. Так народилася конструкція сандвіча Гінзбурга-Киржниця для екситонного механізму надпровідності, яку ви бачите на рис.1, хоча зараз точно знаю, що в такому сандвічі ніколи не станеться спарювання електронів через взаємодію з екситононами.

Рис.1 Сандвіч для екситонного механізму надпровідності.

Більше того, можу сказати, що при розробці екситонної теорії високотемпературної надпровідності при розрахунку хвильових функцій електрона була допущена неточність, тому критична температура екситонного механізму може досягати не лише кімнатної температури, а й перевищувати її в кілька разів. На той час у мене була можливість зустрічатися з одним із розробників теорії високотемпературної надпровідності. Коли запитав у нього, чи може в структурі складається з металевих кульок розміром кілька міжатомних відстаней, оточених тонким шаром діелектрика і стислих до міжатомних відстаней, виникатиме екситонний механізм надпровідності. Він відповів, саме у таких структурах він і має спостерігатися. З того часу почав створювати багатошарові сандвічі, в яких основний шар мав вищезгадану структуру. Наприкінці дипломного проекту виявив, що у кількох зразках є стрибки струму на вольтамперних характеристиках, які провідність змінюється на порядок при певному напрузі. Це показано на рис.2. На рис.3 наведена типова характеристика структур надпровідників.

Рис.2 В.А.Х. зразків, виміряні 1976р.

Рис.3 Типові ВАХ структур надпровідник ізолятор надпровідник.

Така поведінка ВАХ у вивчених явищах існує тільки у структур надпровідника ізолятор надпровідника (S -I -S). Знову зустрічався з одним із розробників теорії високотемпературної, і мені вдалося переконати його, що такі характеристики можуть надавати структуриS -I -S. Він не повірив у ці результати, оскільки вони теоретично довели, що реалізувати на практиці екситонний механізм надпровідності практично не можна, оскільки метал повинен мати товщину 5Å, а це один атомний шар, що отримати неможливо. Але теорія теорією, а критерієм істини залишається практика.

Думав, що, приїхавши до Вороніжа за розподілом, одразу зможу продовжити роботу. Але доля склалася інакше. А коли прочитав статтю 1987р. про відкриття надпровідної кераміки, де було написано, коли Мюллер прийшов до Біднорця і запитав, як створити структуру, що складається з металевих кульок розміром кілька міжатомних, оточених тонким шаром діелектрика та стиснутих до міжатомних відстаней. Він відповів методом спікання кераміки. Так народилася надпровідна кераміка критична температура, якої на той час досягала 112°К. Після цього подумав, що скоро доберуться і до кімнатної температури. Єдине, що мене трохи втішало, що зразки отримував не методом спікання кераміки, а методом природного вирощування в певних середовищах. Після цього повідомлення взагалі закинув надпровідність. Але минуло майже двадцять років від моменту відкриття надпровідної кераміки, а повідомлень про відкриття надпровідності за кімнатної температури так і не було.

У грудні 2002р. мені спало на думку ще раз дослідити зразки, виготовлені майже 30 років тому. Прийшов у гараж, відкрив студентську валізу і приніс їх до лабораторії. А тепер про те, що я побачив на них.

На рис.4 , Мал.5 , Мал.6 , ви бачите три графік а ВАХ., Вгоріпідлозі чений в 1976 р., у центрі типова ВАХ. для структур S - I - S ,Внизу ВАХ. зразків виміряна у 2002р.

Рис.4 В.А.Х. виміряна 1976р.

Рис.5 Типова В.А.Х. структур S-I-S.

Рис.6 В.А.Х. виміряна 2002р.

Всі вони мають три характерні ділянки, початкову з високим опором, потім при досягненні напруги 2Δ / e , стрибок струму, а третій як при звичайному тунелюванні у структурах метал-діелектрик-метал. Але якщо отримані характеристики пов'язані з явищем надпровідності, повинна існувати критична температура, при якій надпровідність зникає. При підключенні зразків до джерела постійного струму на ВАХ. спостерігається петля гестирезису. Причому ширина гестирезису є функцією температури і за критичної температури стає рівною нулю. На рис.7 ви бачите залежність ширини гестирезису від температури.

Рис.7.Залежність ширини гестирезису від температури:

а) при 77 ° К, б) при 300 ° К, в) при 620 ° До.

Можна припустити, що в таких складних шаруватих сандвічах гестирезис можуть викликати рухливі іони. Але в цьому випадку зі зниженням температури ширина гестирезису повинна зменшуватися, оскільки зменшується рухливість іонів. А на графіках рис.7 ми бачимо зворотну картину, зі зниженням температури ширина гестирезису збільшується, що характерно лише для структур S -I -S. Виходячи з цих результатів, можна дійти невтішного висновку, що критична температура переходу в надпровідний стан досліджуваних зразків становить приблизно 620°К. чи 350°С.

Якщо ці зразки мають надпровідність, то на них повинні бути ефекти Джозефсона. Методом поділу зразка на частини було виділено ділянки, де товщина діелектрика між металами не перевищувала 20Å. При вимірі виділених зразків на характеріографах при подачі змінної напруги з частотою 50 Гц. на екрані спостерігався еліпс. Це ви бачите на рис.

Рис.8. Еліпс на змінній напрузі.

Рис.9. Еліпс плюс імпульсигенератора сходів.

Як мені сказав один московський професор: еліпс, як еліпс, нічого в ньому цікавого немає. Справді, він правильної геометричної форми і нічого цікавого в самому еліпсі немає. Цікаве полягає в іншому, як він отриманий на екрані характеріографа. Є два способи отримання еліпса: від одного джерела сигналу через R -C ланцюжок або двох джерел сигналу. Перший варіант моделювався за допомогою комп'ютерної програми. Принаймні наближення еліпса до вертикальної чи горизонтальної осі еліпс вироджувався у пряму лінію. Як бачите на рис.8 еліпс майже горизонтальний. Отже, еліпс отримано з допомогою двох джерел сигналу. Якщо одним джерелом сигналу є характеріограф, то другим джерелом сигналу може бути лише зразок, що досліджується. Якщо ви подивитеся на рис. 9 іншому характеріографі, то при включенні генератора сходів на еліпсі спостерігаються імпульси генератора сходів. Зразок поводиться таким чином, що який сигнал надходить на нього, такий він і генерує. Мені відомо, що про низькочастотну генерацію джозефсонівськими переходами нічого невідомо. Але це легко перевірити тим, хто має змогу працювати з цими переходами. Достатньо підключити один із надпровідників через ємність і на екрані характеріографа спостерігатимете і еліпс та імпульси та будь-який інший сигнал, який використовується в характеріографі.

Для дослідження зразків на постійному струмі ємність видалялася. Зразок підключався до характеріограф, як до джерела постійного струму. В результаті, при нульовій напрузі на зразку через нього протікав постійний струм. Це бачите на рис.10. У надпровідності такий струм називається постійний надпровідний джозефсонівський струм і зумовлений тунелюванням куперівських пар у разі порушення їх фазової когерентності.

Рис.10. Надпровідний ток, при нульовому напрузі на зразку.

Рис.11. Залежність надпровідного струму від магнітного поля.

Рис.12. Управліннязверхпровідним струмом.

Якщо це надпровідний струм, то в магнітному полі він повинен давати дифракційну картину. Експеримент проводився за допомогою постійних магнітів, при цьому змінювалася відстань між магнітом та зразком. Струм вимірювався залежно від відстані між магнітом та зразком. Отримані результати бачите на рис.11. Нахил вліво, згідно з теорією надпровідності, пов'язаний з додаванням власного магнітного поля до зовнішнього поля, що відбувається при великих струмах через перехід. Хочу відразу ж сказати, що при дослідженні окремо кожного шару, з яких складається сандвіч, жодної з наведених характеристик не спостерігалося. Тому можна припустити, що утворення куперівських пар відбувається через взаємодію електронів в основному шарі, з частинками в іншому шарі. Можливо, це екситонний механізм. А якщо це так, то за допомогою додаткового металевого електрода, що існує в сандвічі надпровідним струмом, легко керувати. При подачі додатковий електрод імпульсів генератора сходинок на екрані характериографа з'являлося сімейство вихідних характеристик. Це бачите на рис.12. Воно нагадує сімейство вихідних показників транзистора. Тому за допомогою ефекту управління надпровідним струмом можна створювати активні елементи для перетворення та посилення електричних сигналів. Прилади, створені на цьому ефекті, зможуть працювати при температурах від 0°К. до 620 ° До. та на частотах понад 100ГГц. Таким чином, на рис.12 ви бачите характеристики першого надпровідного активного приладу для перетворення та посилення електричних сигналів.

А зараз про дослідження поглинання та випромінювання НВЧ електромагнітних хвиль. Зразок підключався до характеріограф, як до джерела напруги. Початкову ділянку джозефсонівського переходу побачите на рис.13.

Рис13.Початкова ділянка ВАХ.

Рис.14.ВАХ. при дії НВЧ електромагнітних хвиль.

Рис.15. Структура основного прошарку.

На початку ділянки спостерігається гестирезис, ширина якого залежить від магнітного поля. При накладенні магнітного поля ширина гестирезису збільшується. Цей перехід зазнав впливу НВЧ. випромінювання, та результати представлені на рис. 14. Як бачите, внаслідок поглинання електромагнітних хвиль утворилася горизонтальна сходинка. Величина цієї сходинки у вольтах пов'язана з частотою опромінення, зарядом електрона та постійною планкою. Попередні виміри та розрахунки постійної Планка показують, що її значення збігається з табличним значенням з точністю 0.02 відсотка. Для підвищення точності необхідні калібровані вимірювальні прилади. А тепер про випромінювання електромагнітних хвиль. Якщо збільшувати струм, що протікає через зразок, над поверхнею утворюються плазмові кульки червоно-фіолетового кольору, що відповідає плазмі повітря. Це відбувається, коли напруженість випромінюваних НВЧ. електромагнітних хвиль досягає достатніх значень для іонізації молекул повітря. Внаслідок утворення плазмових кульок на поверхні зразка утворюється слід, який злегка розкриває структуру матеріалу основного шару сандвіча. Це бачите на рис.15. Фотографія зроблена при дуже великому збільшенні, тому чіткість не дуже хороша.

А тепер обговоримо отримані результати. Мені доводилося зустрічатися з вченими та фахівцями. Деякі з них намагаються пояснити отримані результати контактними явищами, щоправда, не кажуть якими. Тому хочу сказати, схоже, вони погано представляють характеристики контактних явищ і тим більше тунельних явищ у структурах S -I-S. Інші згодні, що всі наведені характеристики відповідають структурамS -I -S але для підтвердження надпровідності необхідно виміряти діамагнітну сприйнятливість зразків, оскільки при переході в надпровідний стан всі матеріали стають сильними діамагнетиками. Із цим я згоден. Але давайте підійдемо до цього питання з іншого боку. Допустимо, ми займаємося дослідженнями діамагнітних властивостей матеріалів, не знаємо тих результатів, які наведені у цій роботі та до нас потрапляють ці структури. Ми виявляємо на них за кімнатної температури сильний діамагнетизм, як у надпровідників. Чи можемо ми стверджувати, що це надпровідність? Звичайно, ні, тому що основна властивість надпровідності, коли опір провідника стає рівним нулю. Якщо ви подивитеся на рис. 10, то при нульовому напрузі на зразку протікає струм. А це якраз і підтверджує, що опір зразка дорівнює нулю. Крім того, всі джозефсонівські ефекти пов'язані тільки з тунелюванням куперівських пар, а в досліджуваних зразках ми спостерігаємо практично всі ефекти Джозефсона. Отже можна стверджувати, що у досліджуваних зразках існують куперовские пари, а існування куперовских пар це основна умова виникнення надпровідності, відповідно до теорії БКШ. У процесі досліджень виявлено критична температура і струм, а зразки в магнітному полі поводяться так само, як і структури надпровідника-ізолітора-надпровідника. Тому немає жодних сумнівів, що металеві кульки, оточені тонким шаром діелектрика, знаходяться в стані надпровідності при кімнатній температурі і вище. А діамагнітні дослідження зразків проведемо як тільки з'явиться можливість. Але немає жодного сумніву, що діамагнітні властивості зразків будуть такі ж, як у звичайних надпровідників, оскільки в природі не існує двох різних явищ, що виявляють однакові властивості. Дякую за увагу. Буду вдячний усім, хто зможе надати підтримку та допомогу в цій роботі.

Література:

1.Гінзбург В.Л., Кіржніц Д.А. Проблема високотемпературної надпровідності-М.: Наука, 1977. - 400 с.

2. Буккель В. Надпровідність. - М.: Світ, 1975.-364 с.

3.Солімар Л. Тунельний ефект у надпровідниках. - М.: Світ, 1974. - 428 с.

4.Дерунов В. Сайт

Правовласник ілюстрації Thinkstock Image caption Надпровідники можна використовувати для створення електромереж

Приблизно за температури -270 градусів за Цельсієм деякі метали пропускають електричний струм без опору. Однак вчені навчилися досягати надпровідності і за більш високої температури близько 130 кельвінів (-143 за Цельсієм), і не зупиняються на досягнутому, вважаючи, що цю цінну властивість можна відтворити і за кімнатної температури.

Надпровідники характеризуються повною відсутністю опору. Так звані надпровідники I роду повністю витісняють магнітне поле.

Подібні речовини II роду допускають наявність надпровідності і сильного магнітного поля одночасно, що робить їх спектр застосування вкрай широким.

Що таке надпровідність?

Саме явище було описане нідерландським хіміком та фізиком Хейке Каммерлінгом-Оттесом у 1911 році. Він став лауреатом Нобелівської премії на два роки пізніше.

Вперше поняття надпровідності з'явилося у наукових працях радянського академіка Льва Ландау, який, до речі, також отримав за свою роботу Нобелівську премію 1962 року.

Надпровідність металів пояснюється за допомогою концепції про "пар Купера": двох об'єднаних через квант електронів з сумарно нульовим моментом імпульсу.

Подібні парування електронів виникають у кристалічній решітці деяких металів при охолодженні до екстремально низьких температур.

Однак пізніше за допомогою купратів – керамік з високим вмістом міді – вчені домоглися виникнення надпровідності при температурах, що істотно перевищують точку кипіння азоту (-196 за Цельсієм), що, з урахуванням широкого виробництва рідкого азоту, робить речовини з відсутнім опором щодо зручних у застосуванні.

Завдяки цим експериментам надпровідники набули широкого поширення і застосовуються сьогодні, зокрема, для формування зображення в приладах медичної діагностики, таких як магнітні сканери та магнітні резонатори.

Вони також широко використовують у прискорювачах частинок у фізичних дослідженнях.

І тут графен?

Професор Університету Гельсінкі Аалто та Інституту теоретичної фізики імені Ландау РАН Григорій Воловик в рамках московської Міжнародної конференції з квантових технологій розповів про можливе отримання надпровідності при високих температурах за допомогою графена - плоскої модифікації .

Графену, як і надпровідникам, пророкують блискуче майбутнє - ним цікавляться виробники як лампочок, так і бронежилетів, не кажучи вже про його перспективи в мікроелектроніці.

Правовласник ілюстрації IBM Image caption У звичайних умовах графен виявляє властивості напівпровідника

Його потенціал фізики-теоретики описували протягом усього XX століття, проте до практичних досліджень справа дійшла лише у XXI столітті: саме за опис властивостей графену, виділеного з графіту, вихідці з Росії Костянтин Новосьолов та Андрій Гейм.

За словами Воловика, знання про властивості електромагнітних полів можуть надати можливість побудувати надпровідник на основі плоских енергетичних зон, які можна спостерігати в "ідеальному" графені.

І все ж таки - як бути з кімнатною температурою?

Плоска зона, характерна для ідеального графена, має відрізнятися нульовою енергією у всій своїй площині.

Проте реальна структура двовимірної алотропної модифікації вуглецю часто нагадує за структурою "розплющену ковбасу", каже професор Воловик.

Тим не менш, фахівці не сумують: зараз теоретики опрацьовують кілька варіантів появи необхідної для створення надпровідності в кімнатних умовах плоскої енергозони, серед яких - надохолоджені гази.

Минулого року американські фізики зі Стенфордського університету зрозуміли, як можна втілювати надпровідність графену на практиці за допомогою накладених "бутербродом" один на одного верств одноатомного вуглецю - власне, графену - і кальцію.

Оскільки трохи більше року тому британські вчені, може йтися про помітне здешевлення виробництва необхідних матеріалів.

Завданням, як кажуть усі згадані фахівці, зараз є пошук шляхів виробництва бездефектного графену у великих обсягах.

Тверде, рідке, газ, плазма... що ще?

Одним із станів речовини, для якої спостерігаються надпровідність та інші квантові ефекти, є конденсат Бозе-Ейнштейна, названий так з теоретичних робіт індійського фізика Сатьендри Бозе та Альберта Ейнштейна.

Правовласник ілюстрації Science Photo Library Image caption Сатьєндра Бозе стояв біля витоків вивчення поведінки частинок при нулі кельвінів

Він є особливою формою матерії - це агрегатний стан фотонів та інших елементарних частинок, що належать до бозонів, при температурах, близьких до нуля кельвінів.

У 1995 році – через 70 років після виходу теоретичних обґрунтувань Бозе та Ейнштейна – вченим вдалося вперше спостерігати конденсат.

Лише 2010 року фізикам вдалося отримати такий конденсат для фотонів.

Зокрема, викладач Сколківського інституту науки і технологій Наталія Берлофф, яка виступала на конференції, описувала поведінку поляритонів - квазічастинок, які виникають при взаємодії фотонів з елементарними збудженнями середовища.

За словами Берлофф, вона намагалася подати застосування квантової теорії прем'єр-міністру Дмитру Медведєву та віце-прем'єру Аркадію Дворковичу минулого літа як національну ініціативу.

Деякі зі студентів Сколківського інституту науки та технологій вже активно беруть участь у міжнародних дослідженнях – зокрема, учні Берлофф входять до команди фізиків, які описують поведінку згаданих поляритонів.

МОСКВА, 13 вер - РІА Новини.Окремі зерна графіту можуть виявляти надпровідні властивості при кімнатній температурі після обробки водою та випікання в печі, що говорить про можливість досягнення надпровідності в нормальних умовах на практиці, заявляють німецькі фізики у статті, опублікованій у журналі Advanced Materials.

"Загалом дані нашого експерименту вказують на те, що надпровідність при кімнатній температурі здійсненна, і що використані нами методи можуть прокласти дорогу до нового покоління надпровідників, чия поява принесе поки що складно оцінювану користь для людства," - заявив керівник групи фізиків Пабло Ескуінаці ( Pablo Esquinazi) з Лейпцизького університету (Німеччина).

Ескуінаці та його колеги досліджували фізичні властивості графіту та інших форм вуглецю. Під час одного з експериментів вчені засипали графітовий порошок у пробірку з водою, розмішали його та дали спокій на 24 години. Після цього фізики відфільтрували графіт і висушили в печі при температурі 100 градусів.

В результаті цього вчені отримали набір з гранул графіту, що мають вкрай цікаві фізичні властивості. Так, поверхня цих зерен має надпровідні властивості, які зберігаються навіть при температурі 300 градусів Кельвіна, або 26 градусів Цельсія.

Це в тому, що всередині зерен з'являлися характерні різкі фазові переходи магнітного моменту, що у класичних високотемпературних надпровідниках. Фізикам так і не вдалося перевірити, чи має графіт дві інші основні ознаки таких матеріалів: відсутність опору і так званий ефект Мейснера - повним витісненням магнітного поля з тіла провідника.

Проте відкриття навіть одного з ефектів дозволяє припустити, що високотемпературні надпровідники можуть функціонувати і при кімнатній температурі.

На жаль, зерна графіту, отримані Ескуінаці та його колегами, не можна використовувати як "будівельний матеріал" для надпровідників. По-перше, надпровідними властивостями має лише 0,0001% від маси графіту через те, що цей ефект спостерігається лише на поверхні зерен. По-друге, ця форма графіту надзвичайно тендітна, і фізичні властивості зерен втрачаються безповоротно навіть за найменших деформацій.

У своїх подальших роботах фізики планують вивчити поверхню зерен та роль атомів водню, які залишаються на їхній поверхні після "водної лазні" та подальшого просушування. Крім того, Ескуінаці та його колеги перевірять, чи мають такі зерна нульовий опір, і чи виникає в них ефект Мейснера.

Надпровідність - це одне з найзагадковіших, чудових і перспективних явищ. Надпровідні матеріали, що не мають електричного опору, можуть проводити струм практично без втрат, і це явище вже використовується в практичних цілях в деяких областях, наприклад, магніти установок ядерної томографії або прискорювачів частинок. Однак, існуючі надпровідні матеріали для того, щоб набути своїх властивостей, повинні бути охолоджені до вкрай низьких температур. Але експерименти, проведені вченими протягом цього та минулого року, призвели до отримання деяких несподіваних результатів, які можуть змінити становище, в якому зараз знаходяться технології використання надпровідників.

Міжнародна група вчених, очолювана вченими з інституту Структури та динаміки матерії Макса Планка, працюючи з одним з найперспективніших матеріалів - високотемпературним надпровідником окисом меді-барію-ітрію (YBa2Cu3O6+x, YBa2Cu3O6+x , Виявила, що вплив на цей керамічний матеріал імпульсів світла інфрачервоного лазера змушує деякі атоми цього матеріалу короткочасно змінити своє положення в кристалічній решітці, збільшуючи прояв надпровідності ефекту.

Кристали з'єднання YBCO мають дуже незвичайну структуру. Зовні цих кристалів є шар окису міді, що покриває собою проміжні шари, в яких містяться барій, ітрій і кисень. Ефект надпровідності при опроміненні світлом лазера виникає у верхніх шарах окису міді, у яких відбувається інтенсивне формування пар електронів, про пар Купера. Ці пари можуть переміщатися між шарами кристала за рахунок ефекту тунелювання, і це вказує на квантову природу ефектів, що спостерігаються. І в звичайних умовах кристали YBCO стають надпровідниками тільки при температурі нижче критичної точки цього матеріалу.

В експериментах, проведених у 2013 році, вчені виявили, що освітлення кристала YBCO імпульсами потужного інфрачервоного лазера змушує матеріал швидко ставати надпровідником і при кімнатній температурі. Очевидно, що лазерне світло впливає на зчеплення між шарами матеріалу, хоча механізм цього впливу залишається ще не до кінця зрозумілим. І для з'ясування всіх подробиць того, що відбувається, вчені звернулися до можливостей лазера LCLS, найпотужнішого на сьогоднішній день рентгенівського лазера.

«Ми почали «бити» за матеріалом імпульсами інфрачервоного світла, яке порушило деякі з атомів, змусивши їх вагатися з досить сильною амплітудою»
- Розповідає Роман Манковський (Roman Mankowsky), вчений-фізик з інституту Макса Планка, -«Потім ми використовували імпульс рентгенівського лазера, що прямує відразу за імпульсом інфрачервоного лазера, для вимірювання точного значення зсувів, що відбулися в кристалічній решітці».

Отримані результати показали, що імпульс інфрачервоного світла не тільки порушив і змусив коливатися атоми, його вплив спричинив зміщення з положення в кристалічній решітці. Це зробило на дуже лагідний час меншою відстань між шарами оксиду міді та іншими шарами кристала, що призвело до збільшення прояву ефекту квантового зчеплення між ними. В результаті цього кристал стає надпровідником при кімнатній температурі, правда цей стан здатний триматися всього кілька пікосекунд часу.

«Отримані нами результати дозволять нам внести деякі зміни та вдосконалити існуючу теорію високотемпературних надпровідників. Крім цього, наші дані нададуть неоціненну допомогу вченим-матеріалознавцям, які розробляють нові високотемпературні надпровідні матеріали, що мають високе значення критичної температури» — розповідає Роман Манковський, —«І, зрештою, все це, я сподіваюся, приведе до здійснення мрії про надпровідний матеріал, що працює при кімнатній температурі, який зовсім не потребує охолодження. А поява такого матеріалу, у свою чергу, зможе забезпечити масу проривів у безлічі інших областей, які використовують у своїх інтересах явище надпровідності».